반대 자극. 자석과 물질의 자기적 성질
"자기장 내 입자의 이동" - 로렌츠 힘의 발현. 되풀이. 성간 물질. 로렌츠 힘의 방향. 질량 분광기. 로렌츠 힘의 적용. 사이클로트론. 설정 변경. 자기장 내 입자의 움직임. 음극선 관. 분광기. 의미. 로렌츠 힘. 통제 질문. 로렌츠 힘의 크기 결정.
"자기장과 그 그래픽 표현" - 생체 계측학. 자기선. 극광. 동심원. 영구 자석의 자기장. 반대 자극. 자기장. 스트립 자석 내부. 지구 자기장. 자기장과 그 그래픽 표현. 영구 자석. 앙페르의 가설. 자기극.
"자기장 에너지" - 휴식 시간. 일시적인 프로세스. 에너지 밀도. 스칼라 량. 전기 역학. 자기장 에너지 밀도. 일정한 자기장. 코일 에너지. 인덕턴스가 있는 회로의 과전류. 펄스 자기장. 자기 유도. 인덕턴스 계산. 인덕턴스의 정의. 진동 회로.
"자기장의 특성" - 자기 유도 벡터는 평면에 수직으로 향합니다. 자기 유도 라인. 이 공식은 하전 입자의 속도에서 유효합니다. 전하에 작용하는 힘. 자기장이 감지되는 지점. 전자기학. 원형 전류의 자기장. 자기 유도 벡터를 설정하는 세 가지 방법.
“자기장, 자기선” - 전류의 자기장을 감지한 경험. 자석은 영역마다 서로 다른 인력을 가지고 있습니다. 솔레노이드의 자기선. 전류가 흐르는 직선 도체의 자기선. 직선 도체 주위에 금속 파일링을 배열한 것입니다. 문장을 완성하세요. 전기 요금을 이동합니다.
"자기장의 결정" - 장비. 저녁 반성. 실험 중에 얻은 데이터를 사용하여 표를 작성합니다. 실험적 작업. 시라노 드 베르주라크. J. Vern. 자기장의 그래픽 표현. 자석에는 북쪽과 남쪽의 두 극이 있습니다. 전류의 작용. 자기장선의 방향.
총 20개의 프레젠테이션이 있습니다.
자석에는 두 가지 유형이 있습니다. 일부는 "강자성" 재료로 만들어진 소위 영구 자석입니다. 이들의 자기적 특성은 외부 소스나 전류의 사용과 관련이 없습니다. 또 다른 유형에는 "연자성" 철로 만들어진 코어가 있는 소위 전자석이 포함됩니다. 이들이 생성하는 자기장은 주로 전류가 코어를 둘러싸는 권선을 통과한다는 사실에 기인합니다.
자극과 자기장.
막대 자석의 자기 특성은 끝 부분에서 가장 두드러집니다. 이러한 자석을 중간 부분에 매달아 수평면에서 자유롭게 회전할 수 있게 하면 대략 북쪽에서 남쪽 방향에 해당하는 위치를 차지하게 됩니다. 막대의 북쪽을 가리키는 끝을 북극, 반대쪽 끝을 남극이라고 합니다. 두 자석의 반대 극은 서로 끌어당기고, 같은 극은 서로 밀어냅니다.
자화되지 않은 철 막대를 자석의 극 중 하나에 가까이 가져가면 후자는 일시적으로 자화됩니다. 이 경우 자석의 극에 가장 가까운 자화 막대의 극은 이름이 반대이고 먼 극은 동일한 이름을 갖습니다. 자석의 극과 막대에 의해 유도된 반대 극 사이의 인력이 자석의 작용을 설명합니다. 일부 재료(예: 강철)는 영구 자석이나 전자석 근처에 있으면 자체적으로 약한 영구 자석이 됩니다. 강철봉은 막대 영구자석의 끝부분을 끝부분에 통과시키기만 하면 자화될 수 있습니다.
그래서 자석은 다른 자석이나 자성체로 만들어진 물체를 접촉하지 않고 끌어당깁니다. 이러한 원거리 작용은 자석 주변 공간에 자기장이 존재하기 때문에 설명됩니다. 이 자기장의 강도와 방향에 대한 아이디어는 자석 위에 놓인 판지나 유리 시트에 철제 파일을 부어서 얻을 수 있습니다. 톱밥은 들판 방향으로 사슬 모양으로 정렬되며, 톱밥 선의 밀도는 이 장의 강도에 해당합니다. (자기장의 강도가 가장 큰 자석 끝 부분이 가장 두껍습니다.)
M. Faraday(1791-1867)는 자석에 대한 폐쇄형 유도선 개념을 도입했습니다. 유도선은 북극에 있는 자석에서 주변 공간으로 확장되고, 남극에 있는 자석으로 들어가고, 남극에서 다시 북쪽으로 자석 재료 내부를 통과하여 폐쇄 루프를 형성합니다. 자석에서 나오는 유도선의 총 수를 자속이라고 합니다. 자속 밀도 또는 자기 유도 ( 안에)는 단위 크기의 기본 영역을 통해 법선을 따라 통과하는 유도선의 수와 같습니다.
자기 유도는 자기장이 그 안에 있는 전류 운반 도체에 작용하는 힘을 결정합니다. 전류가 흐르는 도체라면 나는 유도선에 수직으로 위치하며 앙페르의 법칙에 따라 힘은 에프도체에 작용하는 는 자기장과 도체 모두에 수직이며 자기 유도, 전류 강도 및 도체 길이에 비례합니다. 따라서 자기유도의 경우 비표현을 쓸 수 있어요
어디 에프– 뉴턴 단위의 힘, 나- 전류(암페어), 엘– 길이(미터). 자기 유도의 측정 단위는 테슬라(T)입니다.
검류계.
검류계는 약한 전류를 측정하는 데 민감한 도구입니다. 검류계는 말굽 모양의 영구 자석과 자석의 극 사이의 간격에 매달려 있는 작은 전류 전달 코일(약한 전자석)의 상호 작용에 의해 생성된 토크를 사용합니다. 토크, 즉 코일의 편향은 전류와 에어 갭의 총 자기 유도에 비례하므로 장치의 규모는 코일의 작은 편향에 대해 거의 선형입니다.
자화력과 자기장 강도.
다음으로 전류의 자기 효과를 특징짓는 또 다른 양을 소개해야 합니다. 내부에 자성 물질이 들어 있는 긴 코일의 와이어를 통해 전류가 흐른다고 가정해 보겠습니다. 자화력은 코일의 전류와 권선 수의 곱입니다(권선 수는 무차원이기 때문에 이 힘은 암페어로 측정됩니다). 자기장 강도 N코일의 단위 길이당 자화력과 같습니다. 따라서 값은 N미터당 암페어로 측정됩니다. 이는 코일 내부의 물질이 획득한 자화를 결정합니다.
진공 자기 유도에서는 비자기장의 세기에 비례 N:
어디 중 0 – 소위 보편적인 값이 4인 자기 상수 피 H 10 –7 H/m. 많은 재료에서 그 가치는 비대략 비례 N. 그러나 강자성 물질에서는 비그리고 N다소 더 복잡합니다(아래에서 설명함).
그림에서. 그림 1은 하중을 잡기 위해 설계된 간단한 전자석을 보여줍니다. 에너지원은 DC 배터리이다. 그림은 또한 일반적인 철가루 방법으로 탐지할 수 있는 전자석의 자력선을 보여줍니다.
연속 모드에서 작동하는 철심과 매우 많은 암페어 회전수를 가진 대형 전자석은 큰 자화력을 갖습니다. 극 사이의 간격에 최대 6테슬라의 자기 유도가 생성됩니다. 이 유도는 기계적 응력, 코일 가열 및 코어의 자기 포화에 의해서만 제한됩니다. 다수의 거대한 수냉식 전자석(코어 없음)과 펄스 자기장 생성을 위한 설비는 케임브리지의 P.L. Kapitsa(1894-1984)와 소련 과학 아카데미의 물리적 문제 연구소에서 설계되었습니다. 매사추세츠 공과대학의 F. Bitter(1902-1967). 이러한 자석을 사용하면 최대 50 Tesla의 유도를 달성하는 것이 가능했습니다. 최대 6.2 Tesla의 자기장을 생성하고 15kW의 전력을 소비하며 액체 수소로 냉각되는 비교적 작은 전자석이 Losalamos 국립 연구소에서 개발되었습니다. 극저온에서도 유사한 필드가 얻어집니다.
자기 투자율과 자기에서의 역할.
자기 투자율 중물질의 자기적 성질을 나타내는 양이다. 강자성 금속 Fe, Ni, Co 및 그 합금은 5000(Fe의 경우)에서 800,000(슈퍼멀로이의 경우)까지 매우 높은 최대 투자율을 갖습니다. 상대적으로 낮은 전계 강도의 재료에서 시간큰 유도가 발생합니다 비그러나 이러한 양 사이의 관계는 일반적으로 아래에서 설명하는 포화 및 히스테리시스 현상으로 인해 비선형입니다. 강자성 물질은 자석에 강하게 끌립니다. 이들은 퀴리점(Fe의 경우 770°C, Ni의 경우 358°C, Co의 경우 1120°C) 이상의 온도에서 자기 특성을 잃고 상자성 자석처럼 행동합니다. 비매우 높은 장력 값까지 시간그것은 그것에 비례합니다. 진공 상태와 정확히 동일합니다. 많은 원소와 화합물은 모든 온도에서 상자성을 띠고 있습니다. 상자성 물질은 외부 자기장에서 자화된다는 특징이 있습니다. 이 필드가 꺼지면 상자성 물질은 비자화 상태로 돌아갑니다. 강자성체의 자화는 외부 자기장이 꺼진 후에도 유지됩니다.
그림에서. 그림 2는 자기적으로 단단한(손실이 큰) 강자성 물질의 일반적인 히스테리시스 루프를 보여줍니다. 이는 자화장의 강도에 대한 자기적으로 정렬된 재료의 자화의 모호한 의존성을 특징으로 합니다. 초기 (0) 지점에서 자기장 강도가 증가함에 따라 ( 1 ) 자화는 점선을 따라 발생 1 –2 , 및 값 중샘플의 자화가 증가함에 따라 크게 변합니다. 그 시점에 2 포화가 달성됩니다. 전압이 더 증가하면 자화가 더 이상 증가하지 않습니다. 이제 점차적으로 값을 낮추면 시간 0으로, 그 다음 곡선 비(시간) 더 이상 같은 경로를 따르지 않고 해당 지점을 통과합니다. 3 , 말하자면 "과거 역사"에 관한 자료의 "기억"을 드러내므로 "히스테리시스"라는 이름이 붙었습니다. 이 경우 일부 잔류 자화가 유지된다는 것은 명백합니다(세그먼트 1 –3 ). 자화장의 방향을 반대 방향으로 바꾼 후 곡선은 안에 (N) 요점을 통과 4 및 세그먼트( 1 )–(4 )는 자기소거를 방지하는 보자력에 해당합니다. 가치의 추가 증가 (- 시간)는 히스테리시스 곡선을 세 번째 사분면(섹션)으로 가져옵니다. 4 –5 . 이후의 가치 감소 (- 시간)을 0으로 한 다음 양수 값을 늘립니다. 시간점을 통해 히스테리시스 루프가 닫히게 됩니다. 6 , 7 그리고 2 .
경자성 재료는 다이어그램의 상당 부분을 차지하는 넓은 히스테리시스 루프가 특징이며 따라서 잔류 자화(자기 유도) 및 보자력의 큰 값에 해당합니다. 좁은 히스테리시스 루프(그림 3)는 투자율이 높은 연강 및 특수 합금과 같은 연자성 재료의 특징입니다. 이러한 합금은 히스테리시스로 인한 에너지 손실을 줄이기 위해 만들어졌습니다. 페라이트와 같은 이러한 특수 합금의 대부분은 전기 저항이 높아 자기 손실뿐만 아니라 와전류로 인한 전기 손실도 줄여줍니다.
투자율이 높은 자성 재료는 어닐링을 통해 생성되며, 약 1000°C의 온도에서 유지한 후 실온까지 템퍼링(점진 냉각)합니다. 이 경우 예비 기계적 및 열처리와 시료에 불순물이 없는 것이 매우 중요합니다. 20세기 초 변압기 코어용. 규소강판이 개발됐고, 그 가치는 중이는 실리콘 함량이 증가함에 따라 증가했습니다. 1915년과 1920년 사이에 퍼멀로이(Ni와 Fe의 합금)는 특징적으로 좁고 거의 직사각형에 가까운 히스테리시스 루프를 가지고 나타났습니다. 특히 높은 투자율 값 중작은 값으로 시간합금은 하이퍼닉(Ni 50%, Fe 50%)과 뮤메탈(Ni 75%, Fe 18%, Cu 5%, Cr 2%)이 다른 반면, 퍼민바르(Ni 45%, Fe 30%, Fe 25%) 합금은 다릅니다. 공동) 값 중전계 강도의 광범위한 변화에 걸쳐 실질적으로 일정합니다. 현대 자성 재료 중에서 투자율이 가장 높은 합금인 슈퍼멀로이(Ni 79%, Fe 15%, Mo 5% 함유)를 언급해야 합니다.
자기 이론.
처음으로 자기 현상이 궁극적으로 전기 현상으로 환원된다는 추측은 1825년 앙페르가 자석의 각 원자에서 순환하는 폐쇄된 내부 미세 전류에 대한 아이디어를 표현하면서 나타났습니다. 그러나 물질에 그러한 전류가 존재한다는 실험적 확인 없이(전자는 1897년에야 J. Thomson에 의해 발견되었고 원자 구조에 대한 설명은 1913년에 Rutherford와 Bohr에 의해 제공되었습니다), 이 이론은 "사라졌습니다" .” 1852년 W. Weber는 자성 물질의 각 원자가 작은 자석, 즉 자기 쌍극자이므로 모든 개별 원자 자석이 특정 순서로 정렬되면 물질의 완전한 자화가 달성된다고 제안했습니다(그림 4, 비). Weber는 분자 또는 원자의 "마찰"이 열 진동의 교란 영향에도 불구하고 이러한 기본 자석이 질서를 유지하는 데 도움이 된다고 믿었습니다. 그의 이론은 자석과 접촉할 때 물체가 자화되는 현상과 충격이나 가열에 따른 물체의 감자 현상을 설명할 수 있었습니다. 마지막으로 자화된 바늘이나 자성 막대를 조각으로 절단할 때 자석이 '재현'되는 것에 대해서도 설명했습니다. 그러나 이 이론은 기본 자석 자체의 기원이나 포화 및 히스테리시스 현상을 설명하지 못했습니다. Weber의 이론은 1890년에 J. Ewing에 의해 개선되었습니다. 그는 원자 마찰에 대한 가설을 영구 자석을 구성하는 기본 쌍극자의 순서를 유지하는 데 도움이 되는 원자간 구속력에 대한 아이디어로 대체했습니다.
한때 Ampere가 제안했던 이 문제에 대한 접근 방식은 1905년에 P. Langevin이 각 원자에 내부 보상되지 않은 전자 전류를 부여하여 상자성 물질의 거동을 설명하면서 두 번째 생명을 얻었습니다. Langevin에 따르면 외부 자기장이 없을 때는 무작위로 방향이 지정되지만 적용되면 규칙적인 방향을 얻는 작은 자석을 형성하는 것은 이러한 전류입니다. 이 경우 완전한 질서에 대한 접근은 자화의 포화에 해당합니다. 또한 Langevin은 개별 원자 자석에 대해 극의 "자기 전하"와 극 사이의 거리의 곱과 동일한 자기 모멘트의 개념을 도입했습니다. 따라서 상자성 물질의 약한 자성은 보상되지 않은 전자 전류에 의해 생성된 총 자기 모멘트에 기인합니다.
1907년 P. Weiss는 현대 자기 이론에 중요한 공헌을 한 "영역" 개념을 도입했습니다. Weiss는 영역을 원자의 작은 "군집"으로 상상했는데, 그 안에서 모든 원자의 자기 모멘트는 어떤 이유로든 동일한 방향을 유지하도록 강제되어 각 영역이 포화 상태로 자화됩니다. 별도의 도메인은 0.01mm 정도의 선형 치수를 가질 수 있으며 이에 따라 10-6mm 3 정도의 부피를 가질 수 있습니다. 도메인은 소위 블로흐 벽(Bloch wall)으로 분리되어 있으며 그 두께는 원자 크기 1000을 초과하지 않습니다. "벽"과 두 개의 반대 방향 도메인이 그림 1에 개략적으로 표시되어 있습니다. 5. 이러한 벽은 도메인 자화 방향이 바뀌는 "전이층"을 나타냅니다.
일반적으로 초기 자화 곡선에서는 세 부분이 구별됩니다(그림 6). 초기 구간에서 벽은 외부 장의 영향을 받아 물질의 두께를 통과해 이동하다가 결정 격자의 결함에 부딪혀 멈추게 됩니다. 전계 강도를 높이면 점선 사이의 중간 부분을 통해 벽이 더 멀리 이동하도록 할 수 있습니다. 그 후에 전계 강도가 다시 0으로 감소하면 벽이 더 이상 원래 위치로 돌아가지 않으므로 샘플이 부분적으로 자화된 상태로 유지됩니다. 이것은 자석의 히스테리시스를 설명합니다. 곡선의 마지막 부분에서 프로세스는 마지막 무질서한 영역 내부의 자화 순서로 인해 샘플의 자화가 포화되면서 끝납니다. 이 과정은 거의 완전히 되돌릴 수 있습니다. 자기 경도는 원자 격자에 도메인 간 벽의 이동을 방해하는 많은 결함이 포함된 재료에서 나타납니다. 이는 예를 들어 분말 재료의 압축 및 후속 소결과 같은 기계적 및 열적 처리를 통해 달성할 수 있습니다. 알니코 합금 및 그 유사품에서는 금속을 복잡한 구조로 융합하여 동일한 결과를 얻을 수 있습니다.
상자성 및 강자성 물질 외에도 소위 반강자성 및 강자성 특성을 갖는 물질이 있습니다. 이러한 자기 유형의 차이점은 그림 1에 설명되어 있습니다. 7. 도메인 개념에 기초하여, 상자성(paramagnetism)은 작은 그룹의 자기 쌍극자가 물질에 존재함으로써 발생하는 현상으로 간주될 수 있으며, 여기서 개별 쌍극자는 서로 매우 약하게 상호 작용합니다(또는 전혀 상호 작용하지 않습니다). , 외부 필드가 없으면 임의의 방향만 취합니다(그림 7, ㅏ). 강자성 물질의 각 영역 내에서는 개별 쌍극자 사이에 강한 상호 작용이 있어 정렬된 평행 정렬이 이루어집니다(그림 7, 비). 반대로 반강자성 물질에서는 개별 쌍극자 사이의 상호 작용으로 인해 역평행 정렬이 이루어지므로 각 영역의 총 자기 모멘트는 0이 됩니다(그림 7, V). 마지막으로 페리자성 물질(예: 페라이트)에는 평행 순서와 역평행 순서가 모두 있습니다(그림 7, G), 이로 인해 자성이 약해집니다.
도메인의 존재에 대한 두 가지 설득력 있는 실험적 확인이 있습니다. 그 중 첫 번째는 이른바 바르카우젠 효과(Barkhausen Effect)이고, 두 번째는 분체형 기법이다. 1919년에 G. 바르카우젠(G. Barkhausen)은 강자성 물질 샘플에 외부 장이 가해지면 작은 개별 부분에서 자화가 변한다는 사실을 확립했습니다. 도메인 이론의 관점에서 볼 때 이는 도메인 간 벽의 갑작스러운 전진에 지나지 않으며 도중에 이를 지연시키는 개별 결함에 직면합니다. 이 효과는 일반적으로 강자성 막대 또는 와이어가 배치된 코일을 사용하여 감지됩니다. 강한 자석을 샘플 쪽으로 번갈아 가져가거나 샘플에서 멀리 가져가면 샘플이 자화되고 재자화됩니다. 샘플 자화의 급격한 변화는 코일을 통한 자속을 변화시키고 유도 전류가 여기됩니다. 코일에서 생성된 전압은 증폭되어 음향 헤드폰의 입력으로 공급됩니다. 헤드폰을 통해 들리는 딸깍 소리는 자화의 급격한 변화를 나타냅니다.
분말 형상 방법을 사용하여 자석의 자구 구조를 확인하기 위해 강자성 분말(보통 Fe 3 O 4)의 콜로이드 현탁액 한 방울을 잘 연마된 자화 재료의 표면에 적용합니다. 분말 입자는 주로 자기장의 불균일성이 최대인 장소, 즉 도메인 경계에 정착합니다. 이 구조는 현미경으로 연구할 수 있습니다. 투명한 강자성 물질을 통해 편광을 통과시키는 방법도 제안되었습니다.
주요 특징에 대한 Weiss의 원래 자기 이론은 오늘날까지 그 중요성을 유지하고 있지만 원자 자기를 결정하는 요소로서 보상되지 않은 전자 스핀에 대한 아이디어를 기반으로 업데이트된 해석을 받았습니다. 전자 자체의 운동량이 존재한다는 가설은 1926년 S. Goudsmit과 J. Uhlenbeck에 의해 제시되었으며, 현재는 전자가 스핀 캐리어로 "기본 자석"으로 간주됩니다.
이 개념을 설명하기 위해 전형적인 강자성 물질인 철의 자유 원자를 고려하십시오(그림 8). 두 개의 껍질( 케이그리고 엘), 핵에 가장 가까운 것들은 전자로 채워져 있는데, 그 중 첫 번째는 2개, 두 번째는 8개의 전자를 포함합니다. 안에 케이-껍질, 전자 중 하나의 스핀은 양수이고 다른 하나는 음수입니다. 안에 엘-껍질(보다 정확하게는 두 개의 하위 껍질에서) 8개의 전자 중 4개는 양의 스핀을 갖고 나머지 4개는 음의 스핀을 갖습니다. 두 경우 모두 하나의 껍질 내에서 전자 스핀이 완전히 보상되므로 총 자기 모멘트는 0이 됩니다. 안에 중-껍질, 상황은 다릅니다. 세 번째 부껍질에 위치한 6개의 전자 중 5개의 전자는 한 방향으로 스핀을 갖고 나머지 6개 전자만 다른 방향으로 회전합니다. 결과적으로 4개의 보상되지 않은 스핀이 남아 철 원자의 자기 특성을 결정합니다. (외부에서는 N-껍질에는 철 원자의 자성에 기여하지 않는 원자가 전자가 2개만 있습니다.) 니켈이나 코발트와 같은 다른 강자성체의 자성도 비슷한 방식으로 설명됩니다. 철 샘플의 이웃 원자는 서로 강하게 상호 작용하고 전자가 부분적으로 집합화되어 있기 때문에 이 설명은 시각적이지만 실제 상황에 대한 매우 단순화된 다이어그램으로만 간주되어야 합니다.
전자 스핀을 고려한 원자 자기 이론은 두 가지 흥미로운 자이로자기 실험에 의해 뒷받침됩니다. 그 중 하나는 A. Einstein과 W. de Haas에 의해 수행되었고 다른 하나는 S. Barnett에 의해 수행되었습니다. 첫 번째 실험에서는 그림 1과 같이 강자성 물질로 구성된 원통이 매달려 있었습니다. 9. 권선에 전류가 흐르면 실린더가 축을 중심으로 회전합니다. 전류의 방향(따라서 자기장)이 바뀌면 전류는 반대 방향으로 변합니다. 두 경우 모두, 원통의 회전은 전자 스핀의 순서에 따른 것입니다. 반대로 Barnett의 실험에서는 회전 상태가 급격하게 높아진 매달린 원통이 자기장이 없으면 자화됩니다. 이 효과는 자석이 회전할 때 자이로스코프 모멘트가 생성되어 회전 모멘트를 자체 회전축 방향으로 회전시키는 경향이 있다는 사실로 설명됩니다.
인접한 원자 자석을 정렬하고 열 운동의 무질서한 영향에 대응하는 단거리 힘의 본질과 기원에 대한 더 완전한 설명을 위해서는 양자 역학을 참조해야 합니다. 이러한 힘의 본질에 대한 양자역학적 설명은 1928년에 W. Heisenberg에 의해 제안되었으며, 그는 이웃 원자 사이의 교환 상호 작용이 존재한다고 가정했습니다. 나중에 G. Bethe와 J. Slater는 원자 사이의 거리가 감소함에 따라 교환력이 크게 증가하지만 특정 최소 원자 간 거리에 도달하면 교환력이 0으로 떨어지는 것을 보여주었습니다.
물질의 자기적 성질
물질의 자기 특성에 대한 최초의 광범위하고 체계적인 연구 중 하나는 P. Curie에 의해 수행되었습니다. 그는 자기적 특성에 따라 모든 물질을 세 가지 종류로 나눌 수 있다는 사실을 확립했습니다. 첫 번째 범주에는 철의 특성과 유사한 자기 특성이 뚜렷한 물질이 포함됩니다. 이러한 물질을 강자성체라고 합니다. 그들의 자기장은 상당한 거리에서 눈에 띕니다. 센티미터. 더 높은). 두 번째 부류에는 상자성이라는 물질이 포함됩니다. 그들의 자기 특성은 일반적으로 강자성 물질과 유사하지만 훨씬 약합니다. 예를 들어, 강력한 전자석의 극에 대한 인력으로 인해 철 망치가 손에서 찢어질 수 있으며, 동일한 자석에 대한 상자성 물질의 인력을 감지하려면 일반적으로 매우 민감한 분석 저울이 필요합니다. 마지막 세 번째 클래스에는 소위 반자성 물질이 포함됩니다. 그들은 전자석에 의해 반발됩니다. 반자성 물질에 작용하는 힘은 강자성 및 상자성 물질에 작용하는 힘과 반대 방향으로 향합니다.
자기 특성 측정.
자기 특성을 연구할 때 두 가지 유형의 측정이 가장 중요합니다. 첫 번째는 자석 근처의 샘플에 작용하는 힘을 측정하는 것입니다. 이것이 샘플의 자화가 결정되는 방법입니다. 두 번째에는 물질의 자화와 관련된 "공명" 주파수 측정이 포함됩니다. 원자는 측정할 수 있는 주파수의 작은 "자이로"이며 자기장 세차 과정(중력에 의해 생성된 토크의 영향을 받는 일반 상단과 같은)에 있습니다. 또한, 도체의 전자 전류와 마찬가지로 자기 유도선에 직각으로 이동하는 자유 하전 입자에 힘이 작용합니다. 이는 입자가 원형 궤도로 움직이게 하며, 그 반경은 다음과 같습니다.
아르 자형 = mv/EB,
어디 중– 입자 질량, V– 속도, 이자형그 요금은 이고, 비– 자기장 유도. 이러한 원 운동의 주파수는 다음과 같습니다.
어디 에프헤르츠 단위로 측정, 이자형– 펜던트에서, 중– 킬로그램 단위, 비- 테슬라에서. 이 주파수는 자기장에 위치한 물질에서 하전 입자의 움직임을 나타냅니다. 두 가지 유형의 운동(세차 운동과 원형 궤도를 따른 운동)은 주어진 물질의 "자연" 주파수 특성과 동일한 공진 주파수를 갖는 교대 필드에 의해 여기될 수 있습니다. 첫 번째 경우 공명은 자성이라고 하고 두 번째 경우에는 사이클로트론(사이클로트론의 아원자 입자의 순환 운동과 유사하기 때문에)이라고 합니다.
원자의 자기적 성질에 관해 말할 때, 각운동량에 특별한 주의를 기울일 필요가 있습니다. 자기장은 회전하는 원자 쌍극자에 작용하여 이를 회전시키고 자기장과 평행하게 배치하는 경향이 있습니다. 대신, 원자는 쌍극자 모멘트와 적용된 장의 강도에 따라 주파수를 사용하여 장 방향 주위로 세차 운동을 시작합니다(그림 10).
샘플의 모든 원자가 서로 다른 위상에서 세차 운동을 하기 때문에 원자 세차 현상을 직접적으로 관찰할 수는 없습니다. 일정한 순서 필드에 수직으로 향하는 작은 교번 필드를 적용하면 세차하는 원자 사이에 특정 위상 관계가 설정되고 총 자기 모멘트는 개별 자기 모멘트의 세차 주파수와 동일한 주파수로 세차하기 시작합니다. 세차운동의 각속도가 중요합니다. 일반적으로 이 값은 전자와 관련된 자화의 경우 10 10Hz/T 정도이고, 원자핵의 양전하와 관련된 자화의 경우 10 7Hz/T 정도입니다.
핵자기공명(NMR)을 관찰하기 위한 장치의 개략도가 그림 1에 나와 있습니다. 11. 연구 중인 물질은 극 사이의 균일하고 일정한 장에 도입됩니다. 그런 다음 시험관을 둘러싸는 작은 코일을 사용하여 무선 주파수 장이 여기되면 샘플에 있는 모든 핵 "자이로"의 세차 주파수와 동일한 특정 주파수에서 공명이 달성될 수 있습니다. 측정은 라디오 수신기를 특정 방송국의 주파수에 맞추는 것과 유사합니다.
자기 공명 방법을 사용하면 특정 원자와 핵의 자기 특성뿐만 아니라 해당 환경의 특성도 연구할 수 있습니다. 사실 고체와 분자의 자기장은 원자 전하에 의해 왜곡되기 때문에 불균일하며 실험적 공명 곡선의 세부 사항은 세차 핵이 위치한 지역의 국부적 장에 의해 결정됩니다. 이를 통해 공명 방법을 사용하여 특정 샘플의 구조적 특징을 연구할 수 있습니다.
자기 특성 계산.
지구 자기장의 자기 유도는 0.5 x 10 –4 Tesla인 반면, 강한 전자석의 극 사이의 자기장은 약 2 Tesla 이상입니다.
전류 구성에 의해 생성된 자기장은 전류 요소에 의해 생성된 자기장의 자기 유도에 대한 Biot-Savart-Laplace 공식을 사용하여 계산할 수 있습니다. 다양한 모양의 회로와 원통형 코일에 의해 생성된 필드를 계산하는 것은 많은 경우 매우 복잡합니다. 다음은 여러 가지 간단한 경우에 대한 공식입니다. 전류를 전달하는 긴 직선 도선에 의해 생성된 자기장의 자기 유도(테슬라) 나
자화된 철 막대의 자기장은 긴 솔레노이드의 외부 자기장과 유사하며, 막대 내부의 전류가 상쇄되기 때문에 단위 길이당 암페어 턴 수는 자화된 막대 표면에 있는 원자의 전류에 해당합니다. 서로 (그림 12). 암페어(Ampere)라는 이름으로 이러한 표면 전류를 암페어(Ampere)라고 합니다. 자기장 강도 하암페어 전류에 의해 생성된 는 막대의 단위 부피당 자기 모멘트와 같습니다. 중.
철봉을 솔레노이드에 삽입하면 솔레노이드 전류가 자기장을 생성한다는 사실 외에도 시간, 자화된 막대 재료의 원자 쌍극자의 순서는 자화를 생성합니다. 중. 이 경우 총 자속은 실제 전류와 암페어 전류의 합으로 결정되므로 비 = 중 0(시간 + 하), 또는 비 = 중 0(H+M). 태도 중/시간~라고 불리는 자기 감수성은 그리스 문자로 표시됩니다 씨; 씨– 자기장에서 자화되는 물질의 능력을 특징으로 하는 무차원량.
크기 비/시간물질의 자기적 성질을 나타내는 것을 투자율이라 하고 다음과 같이 표시한다. 나, 그리고 나 = 중 0중, 어디 나-절대적이고 중– 상대 투자율,
강자성 물질의 양 씨최대 10 4 е 10 6 까지 매우 큰 값을 가질 수 있습니다. 크기 씨상자성 물질은 0보다 조금 더 많고, 반자성 물질은 조금 더 적습니다. 진공 상태 및 매우 약한 크기 영역에서만 가능 씨그리고 중외부 필드에 대해 일정하고 독립적입니다. 유도 의존성 비~에서 시간일반적으로 비선형이며 소위 그래프입니다. 서로 다른 재료에 대한 자화 곡선은 심지어 서로 다른 온도에서도 크게 다를 수 있습니다(이러한 곡선의 예가 그림 2 및 3에 나와 있습니다).
물질의 자기적 특성은 매우 복잡하며 이를 깊이 이해하려면 원자 구조, 분자 내 상호 작용, 가스 충돌, 고체와 액체 내 상호 영향에 대한 세심한 분석이 필요합니다. 액체의 자기적 특성은 아직까지 가장 적게 연구되어 있습니다.
향상: 10.03.16
자석에 대하여
자석 - 자화(磁氣)를 갖고 있는 몸.
필드 – 이는 하나의 객체(소스)가 반드시 직접적인 접촉이 아닌 다른 객체(수신기)에 영향을 미치는 공간입니다. 영향의 근원이 자석인 경우 해당 필드는 자기장으로 간주됩니다.
자기장 - 여기가 주변 공간이에요 모든 사람자석의 극에서 발생하므로 모든 방향에 제한이 없습니다. ! 각 자기장의 중심은 자석의 해당 극입니다.
제한된 특정 공간에 동시에 두 개 이상의 소스가 존재할 수 있습니다. 이러한 소스의 강도는 반드시 동일하지는 않습니다. 따라서 하나 이상의 센터가 있을 수도 있습니다.
이 경우 결과 필드는 균일하지 않습니다. 이러한 자기장의 각 수신기 지점에서 강도는 모든 중심에서 생성된 자기장의 강도의 합과 일치합니다.
이 경우 북측 자기장과 남측 자기장은 서로 다른 부호를 갖는 것으로 간주되어야 한다. 예를 들어, 전체 자기장의 특정 지점에서 그곳에 위치한 남쪽 자기장의 강도가 여기에 위치한 북쪽 자기장의 강도와 일치하는 경우 두 필드의 상호 작용으로 인해 논의된 수신기 지점의 총 강도는 다음과 같습니다. 0과 같습니다.
영구 자석 - 외부 자기장이 차단된 후에도 자화를 유지할 수 있는 제품.
전자석 - 전류가 흐를 때만 코일에 자기장이 생성되는 장치입니다.
자기장의 유형(북쪽 또는 남쪽)에 관계없이 모든 자석의 일반적인 특성은 다음과 같습니다.철 함유 물질에 대한 인력 (철 ) . 비스무트를 사용하면 일반 자석이 반발력을 발휘합니다. 무한한 수의 가설이 제안될 수 있지만 물리학은 두 가지 효과를 모두 설명할 수 없습니다. ! 철도 포함하고 있는 일부 등급의 스테인리스강은 이 규칙("매력")에서 제외됩니다. 물리학적으로는 이 특징을 설명할 수 없지만, 무한한 수의 가설도 제안할 수 있습니다. !
자극 - 자석의 측면 중 하나입니다. 자석이 중간 부분에 매달려 있어 극이 수직 방향을 이루고 자석(자석)이 수평면에서 자유롭게 회전할 수 있으면 자석의 측면 중 하나가 지구의 북극을 향하게 됩니다. 따라서 반대쪽은 남극을 향하게 됩니다. 지구의 북극을 향하고 있는 자석의 면을 지구 북극이라고 한다.남극 자석과 반대편 -북극 자석
자석은 다른 자석이나 자성 물질로 만들어진 물체를 접촉하지 않고도 끌어당깁니다. 먼 거리에서의 이 행동은 존재에 의해 설명됩니다.자기장 자석의 양쪽 자극 주변 공간에 존재합니다.
두 자석의 반대 극 대개 서로에게 끌린다 , 같은 이름은 일반적으로 상호적입니다.격퇴 .
왜 "보통"인가요? 예, 예를 들어 반대 극이 서로 끌어당기지 않거나 밀어내지 않을 때 때때로 변칙 현상이 발생하기 때문입니다. ! 이 현상에는 "자기 구덩이 " 물리학으로는 설명할 수 없다 !
내 실험에서 나는 또한 같은 극이 끌어당기는 상황(예상되는 상호 반발 대신)과 다른 극이 밀어내는 상황(예상되는 상호 반발 대신)에 직면했습니다. ! 이 현상은 이름도 없고 물리학으로도 아직 설명할 수 없습니다. !
자화되지 않은 철 조각을 자석의 극 중 하나에 가까이 가져가면 후자는 일시적으로 자화됩니다.
이 물질은 자성으로 간주됩니다.
이 경우 자석에 가장 가까운 조각의 가장자리는 자석의 가까운 극 이름과 반대되는 이름의 자극이 되고 조각의 먼 끝은 동일한 극이 됩니다. 자석의 가까운 극으로 명명됩니다.
이 경우 상호 작용 영역에는 소스 자석과 기존 자석(철로 만들어진)이라는 두 자석의 반대 극이 두 개 있습니다.
이들 자석 사이의 공간에는 상호작용하는 장의 강도가 대수적으로 추가된다는 것이 위에서 언급되었습니다. 그리고 필드의 부호가 다르기 때문에 자석 사이에 강도가 0(또는 거의 0)인 전체 자기장 영역이 형성됩니다. 다음에서는 그러한 구역을 “제로조나 ».
“자연은 진공을 싫어하므로” 우리는 자연이 “손에 있는” 가장 가까운 물질로 공허함을 채우려고 노력한다고 가정할 수 있습니다. 우리의 경우 이러한 물질은 자기장이며, 그 사이에 제로 존(Zerozone)이 형성됩니다. 이렇게 하려면 필드 사이의 제로 영역이 완전히 사라질 때까지 서로 다른 부호의 두 소스를 서로 더 가깝게 가져와야 합니다(자기장의 중심을 서로 더 가깝게 가져옴). ! 물론 중심의 이동을 방해하는 것이 없다면(자석을 더 가깝게 가져옴) !
반대 자극의 상호 인력과 철 조각과 자석의 상호 인력에 대한 설명은 다음과 같습니다. !
매력과 유사하게 반발 현상을 고려할 수 있습니다.
이 옵션에서는 동일한 부호의 자기장이 상호 영향 영역에 나타납니다. 물론 대수적으로도 더해집니다. 이로 인해 자석 사이의 수신기 지점에는 인접한 영역의 강도보다 더 높은 강도의 영역이 나타납니다. 다음에서는 그러한 구역을 “맥시소나 ».
Maxison에서 장의 강도를 부드럽게 하기 위해 자연이 이러한 방해의 균형을 맞추고 상호 작용하는 장의 중심을 서로 멀리 이동시키려고 노력한다고 가정하는 것이 논리적입니다.
이 설명을 통해 자석의 어느 극도 철 조각을 자기 자신으로부터 멀어지게 움직일 수 없다는 것이 밝혀졌습니다. ! 자기장에 있는 철 조각은 항상 조건부 임시 자석으로 변하므로 항상 그 위에(철 조각에) 자극이 형성되기 때문입니다. 더욱이, 새로 형성된 임시 자석의 가까운 극은 소스 자석의 극과 반대입니다. 결과적으로, 소스 극의 자기장에 위치한 철 조각은 소스 자석으로 끌어당겨집니다(그러나 끌어당기지 않습니다). ! )!
자기장에 놓인 철 조각으로 형성된 조건부 자석은 소스 자석과 관련해서만 자석처럼 동작합니다. 그러나 이 조건부 자석(철 조각) 옆에 또 다른 철 조각이 배치되면 이 두 철 조각은 일반적인 두 조각의 철 조각처럼 서로 관련하여 동작합니다. ! 즉, 첫 번째 철 조각은 그것이 자석이라는 사실을 잊어버립니다. ! 첫 번째 철 조각의 두께가 충분히 눈에 띄고(내 집 자석의 경우 최소 2mm) 가로 치수가 두 번째 철 조각의 크기보다 큰 것이 중요합니다. !
그러나 강제로 삽입된 자석과 같은 이름의 극(이것은 더 이상 단순한 철 조각이 아님)은 장애물이 없으면 확실히 동일한 극을 자체에서 멀어지게 이동시킵니다. !
물리학 교과서와 때로는 물리학에 관한 평판이 좋은 작품에서 자기장의 강도와 공간에서의 강도 변화에 대한 아이디어는 철제 파일을 기판에 부으면 얻을 수 있다고 기록되어 있습니다. 판지, 플라스틱, 합판, 유리 또는 비자성 물질)을 자석 위에 올려 놓습니다. 톱밥은 다양한 전기장 강도의 방향으로 체인으로 정렬되며, 톱밥 선의 밀도는 이 전기장의 강도와 일치합니다.
그럼 이건 깨끗해요기만 !!! 실제 실험을 수행하고이 톱밥을 부은 사람은 아무도 없었던 것 같습니다. !
톱밥은 두 개의 빽빽한 더미로 모일 것입니다. 하나의 더미는 자석의 북극 주변에 형성되고 다른 더미는 자석의 남극 주변에 형성됩니다. !
흥미로운 사실은 일반적으로 두 힙(Zerozon에서) 사이의 중간에 있다는 것입니다. 아니다 ~ 할 것이다 톱밥 없음 ! 이 실험은 악명 높은 자기의 존재에 의문을 제기합니다.전력선 , 자석의 북극을 떠나서 남극으로 들어가야 합니다. !
M. 패러데이는 가볍게 말하면 틀렸다 !
톱밥이 많으면 자석 극에서 멀어질수록 더미가 줄어들고 얇아집니다. 이는 수신기 지점이 공간에서 멀어짐에 따라 자기장의 강도가 약해짐을 나타냅니다. 자석 극의 소스 지점에서. 물론 관찰된 자기장 강도의 감소는 실험 기판에 톱밥이 있는지 여부에 의존하지 않습니다. ! 감소 – 목표 !
그러나 기판의 톱밥 코팅 밀도 감소는 기판 (판지, 유리 등)에 톱밥의 마찰이 존재하여 설명 될 수 있습니다. 마찰은 약해진 인력이 톱밥을 자석 극 쪽으로 이동시키는 것을 방지합니다. 그리고 극에서 멀어질수록 끌어당기는 힘이 적어지므로 극에 접근할 수 있는 톱밥의 양이 줄어듭니다. 그러나 기질을 흔들면 모든 톱밥이 가장 가까운 기둥에 최대한 가깝게 모입니다. ! 따라서 톱밥 코팅의 눈에 보이는 불균일한 밀도는 균일해집니다. !
자석 단면의 중간 영역에는 북쪽과 남쪽의 두 자기장이 대수적으로 추가됩니다. 극 사이의 전체 필드 밀도는 반대 필드의 강도를 대수적으로 추가한 결과입니다. 가장 중간 부분에서 이러한 강도의 합은 정확히 0이 됩니다(제로존이 형성됨). 이러한 이유로 이 구간에는 톱밥이 전혀 없어야 하며 실제로는 아니요!
자석의 중앙(제로존에서)에서 자극(모든 것)을 향해 멀어지면 자기장의 강도가 증가하여 극 자체에서 최대값에 도달합니다. 중간 강도의 변화 기울기는 외부 강도의 변화 기울기보다 몇 배 더 높습니다.
그러나 어떤 경우에도 톱밥은 적어도 자석의 북극과 남극을 연결하는 일부 선처럼 정렬되지 않습니다. !
물리학은 “자속 ».
그래서, 아무것도 없습니다자속 !
결국 " 흐름 "는 "재료 입자 또는 부품의 단방향 이동"을 의미합니다. ! 이러한 입자가 자성을 띠면 흐름은 자성으로 간주됩니다.
물론 '말의 흐름', '생각의 흐름', '고뇌의 흐름' 등 비유적인 표현도 있습니다. 그러나 그것들은 물리적 현상과는 아무런 관련이 없습니다.
하지만 실제 자기장에서는 아무것도 움직이지 않습니다. ! 자기장만 존재하며, 그 강도는 소스 자석의 가장 가까운 극으로부터 거리가 멀어짐에 따라 감소합니다.
흐름이 존재한다면, 입자 덩어리가 자석 덩어리 밖으로 끊임없이 흘러나올 것입니다. ! 그리고 시간이 지남에 따라 원래 자석의 질량은 눈에 띄게 감소합니다. ! 그러나 실습에서는 이를 확인하지 않습니다. !
악명 높은 자력선의 존재가 실제로는 확인되지 않기 때문에 용어 자체가 믿기지 않고 만들어졌습니다.자속 ».
그런데 물리학은 자속의 해석을 제공하는데, 이는 "자속" 자연에서 :
« 자속"- 무한한 영역을 통과하는 자력선의 자속 밀도와 동일한 물리량 DS ... (계속 해석은 인터넷에서 볼 수 있습니다).
이미 정의의 시작부터 넌센스를 따르고 있습니다. ! « 흐름", 이것은 자연에는 존재하지 않는 "힘의 선"의 질서있는 움직임임이 밝혀졌습니다 ! 그 자체로는 이미 넌센스다. ! 선에서는 전혀 불가능합니다 ( ! ) 선이 물질적 객체(물질)가 아니기 때문에 "흐름"을 형성합니다. ! 그리고 존재하지 않는 선에서 흐름을 형성하는 것은 특히 불가능합니다. !
다음은 똑같이 흥미로운 메시지입니다. ! 존재하지 않는 힘의 총체는 특정 "밀도"를 형성하는 것으로 나타났습니다. 자연에 존재하지 않는 선이 한정된 구간에 많이 모일수록 존재하지 않는 선의 묶음은 더 조밀해진다는 원리에 따르면 !
마지막으로, " 흐름" - 물리학자들에 따르면 이것은 물리적인 현상입니다. 크기!
무엇이라고 불리는가 - " 우리가 도착했습니다» !!!
나는 독자가 스스로 그것을 알아내고 왜 "꿈"이 물리량이 될 수 없는지 이해하도록 초대합니다.
"라고 해도 자속"가 존재했다면 어떤 경우에도 "움직임"(및 "흐름"은 "움직임"임)은 존재할 수 없습니다. 크기! ""값"은 이동의 "속도", 이동의 "가속"과 같은 일부 이동 매개변수일 수 있지만 "이동" 자체는 될 수 없습니다. !
단순히 "라는 용어 때문에자속“물리학은 그것을 소화할 수 없었고, 물리학자들은 이 용어를 어느 정도 보완해야 했습니다. 이제 물리학자들은 그것을 가지고 있습니다 - "자기유도자속 "(문맹으로 인해 단순히 발견되는 경우가 많습니다. "자속») !
물론 무 양 고추 냉이는 더 달콤하지 않습니다 !
« 유도 » 물질적인 물질이 아닙니다. ! 따라서 스레드를 형성할 수 없습니다. ! « 유도"는 러시아어 용어 "의 외국 번역일 뿐입니다.안내», « 개인에서 일반으로 전환» !
"라는 용어를 사용할 수 있습니다.자기 유도 "는 자기장의 영향이지만 "자기유도자속» !
물리학에는 "라는 용어가 있습니다.자속밀도 » !
하지만 다행히도 물리학자들은 이 개념을 정의하기가 어렵습니다. ! 그리고 그것이 바로 그들(물리학자)이 그것을 주지 않는 이유이다. !
그리고 물리학에서 “아무것도 의미하지 않는 개념이 뿌리를 내리지 않았다면”자속밀도", 어떤 이유로 "라는 개념과 혼동됩니다.자기 유도", 저것:
자속밀도 (실제로 존재하지 않음), 존재하지 않는 힘선에 수직인 단위 단면당 자연에 존재하지 않는 힘선의 수를 세는 것이 더 논리적이지만, 태도동일한 단위 섹션에서 하나의 단위로 취한 동일한 톱밥의 수에 대한 자기장의 단위 섹션에서 발견된 톱밥의 수(고려 중인 섹션이 극 자체에 수직인 경우)자기장 벡터 .
의미없는 용어 대신 제안합니다 "자속밀도"자기장의 소스가 수신기에 영향을 미칠 수 있는 힘을 정의하는 보다 논리적인 용어를 사용하려면 - "자기장 강도 » !
이것은 "와 비슷한 것입니다.전자기장 강도».
물론, 어느 누구도 이러한 양의 톱밥을 측정할 수는 없습니다. ! 응, 아무도 이게 필요하지 않을 거야 !
물리학에서는 "자기 유도 » !
이는 벡터 수량입니다(예: "자기 유도"는 벡터입니다.) 자기장이 움직이는 전하에 어떤 힘과 방향으로 작용하는지 보여줍니다. !
나는 즉시 물리학에서 받아 들여지는 해석을 크게 수정했습니다. !
자기장 아니다 유효한 담당!이 요금이 이동하는지 여부에 관계없이 !
소스의 자기장이 상호 작용합니다.자기장으로 , 생성됨 움직이는요금 !
"자기 유도"는 "에 지나지 않습니다.힘", 전류가 흐르는 도체를 밀어 ! ㅏ "힘", 전류로 도체를 밀어내는 것은 "자기 유도» !
그리고 물리학에서는 다음과 같은 메시지가 제안됩니다. “남극으로부터의 방향은 자기 유도 벡터의 양의 방향으로 간주됩니다. 에스 북극으로 N 자침은 자기장 속에 자유롭게 위치한다.”
근처에 나침반 바늘이 없으면 어떻게 되나요? ! 반면?
그러면 나는 다음을 제안한다. !
전류가 흐르는 도체가 북쪽 자기장 영역에 위치하면 벡터는 다음에서 나옵니다. 지휘자와 가장 가까운소스 포인트는 자석의 북극에 있으며 도체와 교차합니다.
전류가 흐르는 도체가 남쪽 자기장 영역에 있는 경우 벡터는 도체의 자극에 가장 가까운 수신기 지점에서 자석의 남극에 있는 가장 가까운 소스 지점까지 옵니다.
즉, 어떤 경우에도 도체에서 가장 가까운 극까지의 최단 거리를 취합니다. 또한이 거리에 따라 도체에 대한 자기장의 직접적인 영향의 힘의 크기가 취해집니다 (무엇보다도 거리에 대한 자기력의 의존성에 대한 실험 그래프에서).
나는 다음과 같이 기술된 최단 거리를 인식할 것을 제안합니다.자기장 벡터 ».
따라서 하나의 자석 주위에 무한한 자기장 세트(따라서 자기장 벡터의 수)를 격리할 수 있다는 것이 밝혀졌습니다. ! 자극 표면에 법선을 최대한 많이 만들 수 있습니다.
크리스마스 이브. 크리스마스 전날 저녁. 까다롭지만 동시에 평화롭습니다. 저녁은 보통 가족과 함께 보낸다. 기적이 기대되는 저녁.
사샤는 가시가 많은 눈송이 때문에 눈을 가늘게 떴습니다. 가로등 불빛 아래서 눈은 태양 광선 아래서보다 훨씬 더 마법처럼 은빛처럼 보였습니다. 그가 당신의 눈에는 그렇지 않다면... 마이런은 스카프를 더 높이 끌어올리고 모자를 눈썹 위로 끌어내렸습니다. 정말 시원하고, 바람이 없어서 다행이네요.
오늘 저녁에는 가족과 함께하는 것이 관례입니다. Sasha는 이것을 아주 잘 알고있었습니다. 하지만 - 아쉽게도 - 오늘은 확실히 아닙니다. 이제 분노가 식고 신경이 진정되었으므로 오해가 생겼습니다. 어떻게 한 사람이 모든 사람과 한꺼번에 싸울 수 있습니까? 처음에 Kaimanovs에서 조각난 다툼을 벌인 Sasha는 자신의 방으로 가고 싶었지만 문에서 Thea를 만났습니다. 흥분한 그는 일종의 미늘을 만들어 여자 친구를 화나게했습니다. 그리고 댄도 뜨거운 손에 넘어갔습니다. 그럼 이제 어떡하지? 사샤는 거의 황량한 거리를 혼자 걸으며 겁에 질려 떠난 자신을 저주합니다. 그리고 크리스마스 전날 저녁에도. 결과가 좋지 않았습니다.
“나중에 모두가 잠들 때 다시 올게요.”Myron은 스스로 결정하고 벤치에서 눈을 치우고 벤치 가장자리에 앉았습니다.
그리고 계속 눈이 내렸습니다. 천천히, 쉽게. 바람 한 점 없는 전형적인 겨울 저녁. 크리스마스 이브는 다른 겨울 저녁과 어떻게 다른 것 같나요? 벌써 1년이 지났지만 기적은 일어나지 않았습니다. 즐겁거나 그렇지 않은 다양한 놀라움이 없다면.
마이런은 꿈에서 깨어난 것 같았다. 정신을 차리기도 전에 누군가의 차가운 작은 손바닥이 먼저 그의 뺨에 닿았고, 그 다음에는 얇은 팔이 그의 목을 감쌌다.
라쿠리?!
사샤는 눈을 비비며 자세히 살펴보았습니다. 그는 자신의 눈을 믿을 수가 없었습니다. 여름날 신록의 공원을 함께 산책했던 바로 그 소녀... 그리고 그녀는 하나도 변하지 않았습니다! 귀여운 둥근 얼굴, 적갈색 눈, 가볍고 무게가 거의 없는 몸. 옷도 똑같습니다. 빨간 드레스와 검은 샌들.
추워! - 사샤는 분개했습니다.
추위를 느끼지 않습니다. “익숙해요.” 라쿠리는 어깨를 으쓱했습니다.
난 믿지 않아...
글쎄요, 믿지 마세요. 왜 여기 혼자 앉아 계시나요? 또 가게에 갔어?
사샤는 웃었다.
빵 사러 가기에는 너무 늦었어요! 걷고 있어요... 당신은 왜 여기 있는데 옷도 벗고 있나요?!
나는 돌아오겠다고 약속했다.
마이런은 그녀를 주의 깊게 바라보았다. 그리고 정말로, 그녀는 약속했습니다. 그리고 그녀는 돌아왔다. 하지만 그녀는 사샤를 찾을 곳이 어디인지, 그 사람은 혼자일지 정확히 알고 있는 것 같았습니다.
하지만 더 이상 먹이를 주지 않을 거예요. 돈도 없어요.” 사샤는 슬프게 웃으며 손을 내밀었습니다.
그리고 그것은 필요하지 않습니다. - 라쿠리는 넓은 어깨에 손을 얹었습니다. - 당신이 나에게 당신의 세계를 보여줬으니, 이제 나도 당신에게 나의 세계를 보여주고 싶어요.
라쿠리는 마이런의 손을 잡고 뒤로 물러서서 그를 일으켜 그녀를 따라오게 했습니다. Sasha는 이것을 해야할지 모르고 조금 망설 였지만 여전히 가기로 결정했습니다.
어떻게 얼지 않니? - 사샤가 소녀를 따라 당황하며 물었다.
우리가 내 세계에 오면 당신도 이해하게 될 거예요.” 라쿠리는 약간 슬픈 표정으로 말했다. - 다른 사람을 소개할게요.
그들은 조용히 더 멀리 걸어갔다. 사샤는 무슨 말을 시작해야 할지 몰랐습니다. Rakuri의 모습은 예상치 못했던 것이 아니라 정말 놀라웠습니다. 그는 그녀를 만날 것이라고 전혀 기대하지 않았습니다. 여름 산책 후에는 그녀가 다시는 나타나지 않을 것 같았습니다. 그러나 여기에는 매우 현실적이고 중요한 내용이 있습니다. 손만 너무 차갑네요. 그런데 밖이 너무 추운 게 이상하지 않나요? 결국, 사샤는 저항하지 못하고 스카프를 라쿠리의 목에 감았습니다. 그녀는 놀라서 주위를 둘러보며 멈춰 섰다.
당신을 보면 추워요. 게다가 넌 아프게 될 거야.” 사샤가 투덜댔다.
진심으로 말하는데, 안 아프겠다”고 답해 라쿠리는 웃으며 넘어갔다.
마이런은 고개를 저으며 갑자기 모든 건물이 어딘가에서 사라졌고 그 대신 생소한 얼음 공허가 나타나고 하늘에서는 여전히 눈만 천천히 내리고 있다는 것을 깨달았습니다. 주변에는 눈더미와 벌거벗은 나무들만이 있을 뿐이고, 저 멀리 어딘가에는 검은 바위가 하늘까지 닿아 있습니다. 사샤는 라쿠리의 손을 더욱 꽉 쥐고 걱정스럽게 주위를 둘러보았다.
어떤 곳인가요?!
“우리는 이미 내 세계에 있어요.” 라쿠리가 침착하게 말했다. - 미안해요. 여기엔 당신네 세상처럼 카페가 없어서 대접해드릴 수가 없어요. 누군가를 방문하도록 초대할 때 해야 할 일입니다.
라쿠리는 사샤의 손을 놓지 않은 채 발밑에서 삐걱거리는 눈밭을 천천히 걸었다. 그는 그녀의 작은 손바닥을 꼭 쥐고 다른 손으로 조심스럽게 그녀의 어깨를 잡았습니다. 왜냐하면 이 눈더미를 넘어지지 않고 내려가는 것은 꽤 어렵기 때문입니다. 그래서 그들은 산기슭에 도달할 때까지 약 30분 동안 걸었습니다. 마이런은 눈을 가늘게 뜨고 거기에 무엇이 있는지 보려고 노력했습니다. 그는 여러 개의 동굴을 보았고 그 입구는 두껍지만 너덜너덜한 천으로 덮여 있었습니다. 내 심장이 불안하게 뛰기 시작했습니다. 그곳에는 한두 사람이 아닌 누군가가 살고 있습니다. 그런데 여기에 사람이 살고 있나요?
괜찮아요. 당신이 내 옆에 있는 한, 누구도 당신을 건드리지 않을 거예요.” 라쿠리는 격려하며 마이런을 동굴 중 한 곳으로 데려갔습니다.
누구세요?! - 누군가의 굵고 위협적인 목소리가 곧바로 들렸다.
예상치 못한 외침에 사샤는 움츠러들었다. 가장 먼저 눈에 띄는 것은 드레스 차림에 금발을 포니테일로 묶고 진홍색 눈을 하고, 어깨에는 양손검을 든 칼집을 메고 있는 여자였다. 더욱이 그녀는 키가 꽤 크고 근육질로 밝혀져 키가 2m로 키가 작은 사람들에게 익숙한 사샤를 놀라게했습니다. 그녀는 긴 보폭으로 마이런과 라쿠리에게 다가가 몸을 굽힌 채 자신이 모르는 남자의 얼굴을 바라보았다.
발레리, 그만해요.” 라쿠리는 차분하면서도 차가운 목소리로 말했다. - 그 사람 이름은 사샤예요. 그를 데려온 것은 바로 나였다.
이번에 그 주인은 키가 작고 잘생긴 남자로 밝혀졌지만, 언뜻 보기에 사샤는 그것이 여자인 줄 알았습니다. 그 남자는 바닥에 앉아 장미핀으로 베일을 고정한 하얗고 놀랄 만큼 긴 머리를 만지작거리고 있었다. 그는 바닥에서 일어나 사샤를 더 자세히 보기 위해 가까이 다가왔습니다.
이사델! - 발레리가 그 남자에게 짖었어요.
“나한테 소리 지르지 마세요.” 그는 침착하게 대답했다.
서로 문제를 정리하는 동안 마이런은 동굴 주변을 둘러보았지만 곧바로 할 수는 없었다. 비록 나름의 방식이긴 하지만 갑자기 이곳이 아늑하게 느껴졌습니다. 책, 오래된 등유 난로, 허름한 장난감, 이상한 쓰레기가 곳곳에 흩어져 있습니다. 그리고 동굴이 만들어진지 오래 된 것 같습니다.
주의를 기울이지 마십시오. 라쿠리는 “저는 손님을 자주 데려오지 않습니다.”라고 말했습니다.
그리고 Sasha는 뒤에서 약간의 움직임을 느꼈기 때문에 돌아 서서 자신을 방어 할 준비를했지만 예상되는 위험 대신 Rakuri보다 키가 크지 만 연약한 작고 온화한 회색 눈의 소녀가 그 앞에 나타났습니다. 가늘고 연보라빛 곱슬머리에 사이즈에 맞는 드레스를 입었어요. 소녀는 자신의 앞에 있는 사람이 누구인지 이해하지 못한 채 놀라서 눈을 깜박였습니다.
글쎄요... 저는 사샤예요.” 미론은 자기 소개를 하려고 했지만, 가슴이 차고 쉰 목소리로 소녀를 조금 겁나게 했습니다.
아, 빨간 머리! - 그 소녀는 장난스럽게 낄낄 거렸다. - 저는 로랄레이예요!
그에게서 떨어져! 그는 우리 세계 출신이 아닙니다! - 또 다른 목소리가 울렸다.
사샤는 날카로운 이목구비와 허리 아래의 긴 머리를 가진 드레스를 입은 키는 작지만 위협적인 여성이 다가오는 것을 보았습니다. 이미 멀리서 그녀가 사악한 노란 눈으로 반짝이는 모습이 보였습니다. 다가가자 여자는 마이런에게 경멸적인 표정을 지었고, 라쿠리를 짜증스럽게 바라보며 다음 동굴로 사라졌다. 사샤는 그 여자가 무슨 말을 하고 싶은지조차 이해하지 못했습니다.
레밀리아입니다. 그녀는 항상 이렇습니다.”라고 Rakuri는 설명했습니다. - 여기가 제가 사는 곳이에요. 그들과 함께. 하지만 아직 모든 사람을 보지는 못했습니다.
그리고 그것은 필요하지 않습니다! -발레리는 코를 골며 날카롭게 돌아서 동굴 안으로 더 들어갔다.
사샤는 이사델과 로랄레이를 바라보았습니다. 남자는 머리를 만지작거리며 지적이고 날카로운 시선으로 머리부터 발끝까지 마이런을 주의 깊게 살펴보고 있었고, 소녀는 태평한 미소를 지었다. 모든 것이 너무 혼란스럽고 부자연스럽고 이상해서 머리조차 돌기 시작했고, 사샤는 라쿠리를 넘어지지 않으려는 듯 라쿠리의 어깨에 기댔습니다.
갔다. "당신은 충분히 보았습니다." 그녀는 말하고 사샤의 손을 잡고 동굴 밖으로 데리고 나갔습니다.
마이런은 신선한 서리가 내린 공기를 깊게 들이마셨습니다. 그는 여전히 자신의 생각을 정리할 수 없었고 자신이 어디로 갔는지 이해할 수 없었습니다. 그들은 동굴에서 꽤 멀리 걸어갔고, 심장은 계속해서 빠르게 뛰었습니다. 사샤는 여전히 진정할 수 없었습니다.
"아시다시피, 당신에게 고백해야 할 것 같아요." 라쿠리가 천천히 말했다. - 웃으시겠지만 이 세상은 제가 만들었습니다.
당신은 여신입니까?
나는 디바입니다. 그리고 당신이 본 모든 사람들도 디바입니다. 네... 저는 여신이에요.
사샤는 라쿠리의 가볍고 무게 없는 모습을 바라보며 어떻게 그녀가 세상을 창조하는 사람이 될 수 있는지 이해하려고 노력했습니다. 아니요, 전혀 머리에 맞지 않습니다. 이 소녀는 세계의 창조자가 될 수 없습니다.
당신은 저를 믿지 않는? -Rakuri에게 물었습니다.
내가 어떻게 이것을 믿을 수 있습니까? - 사샤가 손을 뻗었습니다. - 알았어, 네가 나를 이 세상에 데려왔고, 나를 낯선 사람들에게 소개해 줬는데... 그런데 이 모든 것을 네가 만들었다는 게 믿기지 않아... 그럼 춥지 않아?
전혀 그렇지 않습니다... 돌아서세요.
돌아서십시오.
마이런은 어깨를 으쓱했지만 여전히 외면했습니다. 그리고 불과 몇 초 후 누군가의 커다란 손이 그의 어깨 위에 놓였습니다. 사샤는 깜짝 놀라 뒤돌아볼 뻔했다. 라쿠리는 어딘가에서 사라졌지만, 그녀 대신에 검은 칠흑색의 긴 머리에 미론보다 머리 세 개 정도 더 큰 유난히 키가 큰 여자가 서 있었다. 자세히 살펴본 후에야 사샤는 이 여자가 자신과 함께 이 세상에 온 어린 소녀의 얼굴을 가지고 있다는 것을 깨달았습니다.
라쿠리?! -마이런이 외쳤다.
응, 나야.” 그녀는 고개를 옆으로 기울였다. - 저를 믿으세요. 저는 인간이 아닙니다.
너...너무 키가 크구나...
당황스러울 것 같아요.
라쿠리가 가까이 다가왔다. 그녀는 걱정스럽게 숨을 크게 불규칙하게 쉬고 있었습니다. 넓어진 손바닥이 사샤의 어깨 위에 놓여 있고, 다른 라쿠리는 그의 붉은 머리카락을 만졌다. 마이런은 그녀를 올려다보며 침묵했다. 천천히 머뭇거리며 그는 그녀의 손을 자신의 어깨에 갖다 댔다.
"너무 추워..." 사샤의 머리에 스쳐 지나갔다.
여기에서는 모든 것이 항상 얼음입니다. 우리도 모두 춥습니다. 그리고 내부는 비어 있습니다.”라고 Rakuri는 말했습니다. - 사실 나는 당신이 원하는 그런 사람이 아니에요. 당신과 나는 완전히 다른 두 개의 극과 같습니다.
재미있는. 반대쪽 극이 끌립니다.” 사샤가 미소를 지었습니다. - 속이 텅 비어 있을 수는 없어요. 난 그렇게 생각하지 않아.
당신이 원하는 것은 무엇이든 생각할 수 있지만 내 본질은 변하지 않을 것입니다.
마이런은 그녀의 차갑고 차분한 눈을 바라보며 따뜻하게 미소를 지었다. 외모를 바꾼 후에도 라쿠리의 목에 걸린 스카프는 사라지지 않았다. 그래서 그녀는 사샤에게 차갑고 공허해 보이지 않았다. 스카프는 그녀를 더욱 생기있게 보이게 했습니다. 더 네이티브.
당신은 멍청한 어린 소녀입니다. 어떻게 그런 말을 할 수가있어? 누구나 변할 수 있습니다. 빈 잔에 멋진 와인이 가득 채워질 수 있어요.” 사샤가 다정하게 말했습니다.
라쿠리는 갑자기 몸을 빼더니 순식간에 평소의 모습으로 돌아왔다. 그녀의 얼굴은 슬프고 조금 무서워졌습니다. 그녀의 진홍색 눈에서 작은 눈물방울이 흘러내렸다. Sasha는 그의 옆에 앉아 그를 안기 위해 팔을 뻗었지만 Rakuri는 물러 났지만 Myron은 다시 시도하고 여전히 Rakuri를 그의 팔에 껴안는 것을 막지 못했습니다. 그러나 그녀는 울지 않았습니다. 그녀의 차가운 얼굴에서는 눈물이 금세 말라버렸습니다. 라쿠리는 작은 손으로 사샤의 재킷을 등에 얹고 그의 어깨에 얼굴을 묻었다. 하지만 그녀는 울지도, 흐느끼지도 않았습니다.
넌 괜찮아, 사샤. 그리고 나는 좋지 않습니다. 나쁘지도 좋지도 않습니다. "저는 그저 디바일 뿐입니다." 라쿠리가 마이런을 그에게서 밀어내며 말했습니다. - 이제 집에 갈 시간이에요.
정말...
사샤는 갑자기 일어나 주위를 둘러보았다. 그와 말 그대로 몇 미터 떨어진 곳에 라쿠리 네 명이 서 있었다. 키가 매우 큰 사람들은 거의 사샤의 어깨에 닿지 않습니다. 그들 중 한 명인 백발의 남자는 위협적으로 보이며 그의 빨간 눈에는 통제 할 수없는 불꽃이 튀었습니다. 그리고 바지에 멜빵만 신어도 춥지 않은지는 확실하지 않습니다. 그 중 키가 가장 큰 사람은 여자다. 그녀의 얼굴과 손은 흉터로 훼손되어 있고 한쪽 눈은 붕대로 덮여 있고 다른 쪽 눈은 푸르스름한 수정으로 조심스러워 보입니다. 여자는 씻지 않은 검은 머리카락을 흔들며 계속해서 망토를 감싼다. 그녀 옆에는 비옷과 바지를 입은 금발의 소녀가 있는데, 그녀는 다른 두 사람보다 더 친근해 보입니다.
그 남자 이름은 딕이고, 그 상처 있는 여자는 레이첼이고, 그 여자는 요코입니다.” 그녀는 즉시 눈에서 일어나 라쿠리를 모두 나열했습니다.
이 남자는 누구입니까? - 레이첼이 물었다.
사샤.” 그들은 침착하게 대답했다.
쟤 디바야?
딕은 사샤를 매우 주의 깊게 평가하는 듯한 눈길로 바라보았으나 재빨리 시선을 돌렸습니다. Myron은 똑같이 위협적인 눈을 만드는 방법을 알고 있습니다. 요코는 그에게 다가가 그의 눈을 열심히 바라보며 미소를 지었고 사샤는 친절하게 반응했습니다.
이제 집에 갈 시간이에요.”라고 Rakuri는 상기시켰습니다. - 그들이 당신을 안내해 줄 거예요.
응, 하자...! - 딕이 소리를 지르려고 했으나 방해를 받았습니다.
나는 말했다 : 수행하라!
딕은 입을 다물 수밖에 없었지만 여전히 화가 나서 코를 골았다. 요코는 사샤에게 손을 내밀었고 레이첼은 그저 웃었습니다.
당신은요? - 사샤가 걱정되었습니다.
그리고 나는 집에 있습니다. 스카프를 잡아라...
보관해라.
마이런은 울지 않으려고 참았습니다. 정말 슬퍼졌습니다. 왜 그녀는 그를 배웅하고 싶지 않지만 사샤가 처음 보는 사람들에게 그것을 신뢰합니까?..
내 아이들은 당신에게 아무 짓도 하지 않을 거예요. 또 봐요. - 라쿠리가 갑자기 사라지기 전, 사샤가 마지막으로 들은 말은 이것이었습니다.
갔다. “배웅하겠습니다.” 요코가 웃으며 말했다.
마이런은 그들을 따라갈 수밖에 없었습니다. 그가 인도된 길은 그와 라쿠리가 바위에 도달하기 위해 따라갔던 길과 완전히 다른 것으로 밝혀졌습니다. 사샤는 세 사람의 넓은 등을 바라보며 터벅터벅 걸어갔다. 왜 그녀는 그들을 자신의 자녀라고 불렀습니까? 이것이 바로 Myron이 그들에게 요청한 것입니다.
그녀는 우리를 창조했습니다. 그녀는 여기서 모든 것을 창조했습니다.”라고 Rachel은 말했습니다.
그녀가 디바이기 때문에? - 사샤에게 물었습니다.
그녀는 여신이기 때문입니다.
"결국 당신은 여신입니다. 나는 착각하지 않았습니다. "라고 Sasha는 생각했습니다.
그는 Rachel, Yoko 및 Dick이 사라진 것에 더 이상 놀라지 않았고 얼음 공허 대신 건물과 도로가 나타났습니다. 여기도 눈이 내립니다. 뽀얗게 반짝이는 눈.
“왜 돌아오겠다고 약속하지 않았나요? 아니, 나중에 봐요”라고 마이런은 속상해했어요.
잠시 생각에 잠겨 있던 사샤는 집으로 돌아갔습니다. 그들은 아마도 그곳에서 그를 기다리고 있었을 것입니다. 역시 크리스마스니까 가족과 함께 있어야 하잖아요.
반대 극
나는 거대한 슈퍼마켓을 돌아 다니며 가장 먼저 손에 들어온 것을 카트에 던졌습니다. 나는 이 칼, 카펫 청소부, 반짝이는 모조 다이아몬드가 달린 값싼 시계가 나에게 필요한 것이 무엇인지 생각하지 않으려고 노력했습니다. 상품 선택은 가능한 한 무작위로 이루어져야 합니다. 거래소 끝에서 금전 등록기를 선택하는 것도 마찬가지입니다.
계산원 소녀는 친절한 미소를 지으며 필요한 패키지 수를 기계적으로 묻고 로봇 팔의 명확한 움직임으로 바코드 판독을 시작했습니다. 스캐너는 완벽하게 작동했습니다. 패키지가 찢어지지 않았습니다. 그리고 컨베이어 벨트에서 물건이 떨어지지도 않았습니다. 하지만 설렘에 떨리는 손가락으로 은행 카드의 비밀번호를 키보드에 입력했을 때 희망은 남아 있었습니다. 잘!!! 아니요. 모든 것이 괜찮습니다. "당신의 수표." 그리고 여전히 여전히 빛나는 미소.
입구에서 멀리 떨어진 곳에 포르쉐를 두었습니다. 주차장의 가장 구석에 있습니다. 내 뒤를 따라오는 슈퍼마켓 직원은 차가운 바람보다 아픈 신경을 더 흔들고 있었다. “제가 정말 수레를 훔치는 사람처럼 보이나요?” 이 생각이 나를 웃게 만들었지만 여전히 걱정스러웠습니다. 나는 “기다려!”라고 외치고 싶었습니다. 하지만 나는 짜증나는 추격자에게서 벗어나려고 속도를 높였습니다.
포르쉐는 옆에 서 있는 회색 자동차 철제 사이에서 자랑스럽게 밝은 지점으로 눈에 띄었습니다. 그는 자신의 가치를 알았고 주변 사람들에게 그 가치를 알리는 방법도 알고 있었습니다. 그런 차에 절대 타지 않을 사람들을 위해. 엔진의 힘을 경험하지 못한 사람이라면 가죽 인테리어의 따뜻한 고급스러움을 결코 느낄 수 없을 것이다. 그녀는 그들에게 너무 비쌉니다. 지금 나처럼.
나는 운전석에 앉아 있었지만 움직이지 않고 할당된 10분을 기다렸다. 이제 그럴 필요가 없었습니다. 가게와 의도적으로 까마귀 둥지 아래에 남겨둔 스포츠카의 깨끗한 지붕에 대한 실험은 나의 최악의 의혹을 확인시켜주었습니다. 나는 다른 사람들과 똑같아졌습니다. 나는 포기한다…. 그러나 습관은 제2의 천성입니다. 그녀를 제거하는 것은 어려울 것입니다. 열심히.
먼저 차를 팔아야 합니다. 그런 다음 - 고층 건물의 아파트. 후에…. 몇 년이 지나야 나에게 일어난 모든 일이 너무 많이 잊혀져 동화처럼 보일 것입니다. 당신이 말할 수도 없는 이상한 발명품 – 그들은 당신을 비웃을 것입니다. 그리고 낡은 일기장만이 그 일이 여전히 일어났다는 것을 나에게 상기시켜 줄 것입니다.
1996년 2월 12일.
글을 쓸 수 없어서 오랫동안 글을 쓰지 않았습니다. 결국 저는 왼손잡이가 아닙니다. 그리고 내 캐스트는 어제야 제거되었습니다. 이번 달에는 특별한 일이 없었습니다. 나는 거의 해고당할 뻔했다는 점만 빼고요. 그러나 모든 것이 정상입니다. 1월 5일 아침, 서둘러 출근을 하다가 관리인보다 먼저 일어났습니다. 너무 미끄러워서 입구 바로 옆에 떨어졌어요. 운이 좋았습니다. 손만 부딪혔는데 구급차가 한 시간 후에 도착했습니다. 응급실에서 내가 아는 간호사가 나를 차례대로 들어가게 했다. 그리고 의사가 거기 있었고 심지어 술에 취하지도 않았습니다. 사실, 엑스레이 필름에 결함이 있는 것으로 밝혀졌습니다. 그래서 그들은 세 번째로만 사진을 찍었습니다. 변위된 골절. 닫혀 있어서 좋네요.
제가 병가를 내고 있는 동안 우리 연구실의 규모가 축소되었습니다. 감독이 Ivan Petrovich의 친척이기 때문에 완전히 청산되지 않았습니다. 그와 니콜라예프 교수만 남았다. 노인은 과학적 외모와 유용한 작업의 출현을 위해 필요했습니다. 나머지는 위의 지시가 없는 다른 부서로 보내졌습니다. 글쎄, 그들은 나를 해고하려고 했어요. 부재하고 극단적입니다.
내가 깨뜨릴 수 있는 게 또 있나요?
1996년 2월 19일
병가 후 첫 근무일은 순조롭게 진행되었습니다. 실험실 책임자는 휴가를 떠났습니다. 그러니 앞으로 한 달 동안은 아무도 나를 해고하지 않을 것입니다. 그리고 교수님과 나는 체커를 치거나 인생에 대해 이야기하는 것을 방해하지 않을 것입니다. 그 노인은 착하고 흥미로운 사람이다. 아, 사장님이 진료소에서 신경을 치료하는 데 더 오랜 시간이 걸렸더라면!
1996년 2월 26일
출근길에 도로 작업자들이 도로에 놓고 놓은 더러운 눈더미 위로 올라가다가 넘어져 넘어져 안경이 깨졌습니다. 다행히 다른 곳은 피해를 입지 않았습니다. 하지만 가장 짜증나는 점은 약 5분 뒤에 이 눈더미가 제설기에 삼켜졌다는 것입니다!
나의 초라한 모습에도 전혀 놀라지 않으셨던 교수님께서는 나에게 포트 한 잔을 부어주시고 나의 다음 모험에 대해 흥미와 공감을 가지고 귀를 기울이기 시작하셨다. 이것이 우리 실험실에서 일어난 일입니다. 내가 넘어지면 그는 듣는다.
1996년 2월 29일
오늘은 그 노인이 살짝 들뜬 마음으로 나에게 인사를 건넸다. 그는 내가 옷을 벗고 책상에 앉기를 눈에 띄게 초조하게 기다렸다. 이번에 그는 손을 등 뒤로 대고 발걸음에 맞춰 초조하게 머리를 비틀면서 실험실을 돌아 다녔습니다. 그는 스스로 이렇게 중얼거리는 것 같았습니다. “그래, 그래! 정확히!" 나는 흥미를 느꼈다. 교수님이 이렇게 긴장하는 모습을 자주 본 적이 없었습니다. 그에게도 너무 많은 일이었습니다. 마침내 그는 참을 수가 없었습니다. "그래, 들어봐, 결국 너야!"
다음 30분은 익숙하고 정상적인 구조에서 완전히 벗어났습니다. 알고 보니 그 교수님은 나의 일상 이야기 중 가장 중요하다고 생각하는 내용을 수개월 동안 적어 오셨던 것입니다. 할 일 없이 체계화됐다. 기존 컨볼루션의 이끼를 떨쳐내기 위해 분석했습니다. 나는 논리를 찾고 있었다. 그리고 어제 그에게 깨달은 것이 있었습니다. 아마도 외부의 압력이 변하고 있었을 것입니다. 그는 그래프 플로터에 내 인생의 다이어그램을 그릴 수 있도록 실험실에 밤새 머물 정도로 게으르지 않았습니다. (그래서 그것이 바로 이 상자들이 무거운 것으로 밝혀졌습니다!)!
분명히 내가 이 거대한 작업을 평가할 때 사용한 말에서 불신의 흔적이 너무 뚜렷하게 들렸던 것 같습니다. 왜냐하면 교수가 가끔씩 소리를 지르기 시작하고 주먹으로 가슴을 치며 다음과 같이 덧붙였기 때문입니다. 내가 틀렸어!”
마침내 그는 무거운 말굽 자석을 집어 머리 위로 들어올리며 위협적으로 말했습니다. “자세히 보고 들어보세요!” 이 주장은 나에게 설득력이 있는 것 같았고 나는 입을 다물었습니다. 교수는 머리 위로 두 번째 자석(이번에는 막대 자석)을 들어올리고 이 두 시각 자료를 반대 극과 함께 가져왔습니다. 그들은 자연스럽게 서로 붙어있었습니다. 하지만 이 성공적인 경험에 박수를 보내는 것은 안전하지 않다고 생각했습니다. 노인은 자석을 떼어내는 데 어려움을 겪으며 "이것이 바로 당신입니다!"라고 설명했습니다. 그는 내 코 밑에 말굽을 댔어요. "그리고 이건 문제야!" - 그는 나에게 또 다른 자석을 보여줬어요. “당신은 매력적입니다!” 이 사실은 나를 기쁘게 하지도, 놀라게 하지도 않았습니다. 나 자신도 오랫동안 이것을 의심해 왔습니다. 다이어그램이 없고 심지어 자석이 없어도: “그게 다인가요? 그러면 체커 게임을 하는 게 낫지 않을까요?”
그러나 그 노인은 단호했습니다. “더 보세요!” 그는 동일한 실험을 반복했는데, 이번에는 편평한 자석을 말굽 모양의 자석에 대해 10cm씩 움직였습니다. 이제 그들은 파란색 극만 만졌고 당연히 반발했습니다. 교수님께서 나에게 이것을 직접 보도록 권유하셨고 나는 거절하기가 두려웠습니다. 그러나 나는 아직도 그 요점을 이해하지 못했습니다.
그리고 모든 것이 매우 간단하다는 것이 밝혀졌습니다. Nikolaev가 마침내 천재의 천국에서 지구로 내려올 수 있었을 때 그는이 이상한 이론의 본질을 쉽고 명확하게 설명했습니다. 그의 생각에 나는 독특한 사람이었다. 부러워할 만큼 규칙적으로 나를 괴롭히는 문제들은 일정한 시간 간격으로 나에게 묶여 있었습니다. 이를 피하려면 삶을 조금 뒤로 옮기면됩니다. 그의 계산으로 판단하면 약 10분 정도. 또는 더 간단하게 말하면, 무언가를 하려고 하자마자 멈추고 할당된 시간 동안 기다린 다음 계속하십시오! 문제는 이미 우리 뒤에 있습니다!
이 가정의 광기에도 불구하고 그 안에는 뭔가가 있었습니다. 그리고 나는 시도하기로 결정했습니다.
1996년 3월 6일
모든 것이 다시 괜찮습니다. 요즘 나는 한 잔도 깨지지 않았습니다. 나는 지나가는 차에 진흙을 맞은 적이 없습니다. 이웃집 푸들이 나한테 짖는 소리도 멈췄어요!
1996년 3월 12일
방법이 작동합니다. 이제 나는 이것을 확신합니다. 그리고 그 증거는 나의 불행입니다. 그들은 아무데도 가지 않았습니다. 그런 일은 아직도 일어납니다. 하지만 나와는 그렇지 않습니다. 할당된 10분만큼 나보다 먼저 걸어가다가 다른 사람에게 일어난 일이다. 내가 있어야 할 곳에 있는 사람들에게.
1996년 3월 19일
나는 교수님이 가장 좋아하는 포트 와인 한 상자를 가져왔습니다. 나는 마지막 은닉물을 썼다. 냉장고는 텅 비어 있고, 월급날은 아직 일주일이나 남았다. 하지만 달리 할 수는 없었습니다. 오늘은 차에 치일 예정이었습니다.
1996년 3월 26일
이번 주에 일어난 일은 간단히 말해서 설명하기 어렵습니다. 그러나 나는 중요한 것을 말하려고 노력할 것입니다. 행운이 내 인생의 문제를 대신했습니다! 나는 실험 초기부터 이것을 발견했습니다. 그러나 그는 그것을 스스로 인정했기 때문에 그를 겁주거나 징크스하는 것을 두려워했습니다. 그러나 두 번째 출산 이후 나는 그 교수의 천재성을 너무나 믿었기 때문에 그의 이론을 시험하는 데 더욱 더 나섰습니다. 나는 놀기 시작했다. 작은 것들: 복권, 슬롯머신. 나는 조금 이겼다. 하지만 그때는 - 항상!
그리고 어제 카지노에 갔어요. 그리고 나는 룰렛을 플레이하는 방법을 잘 모르지만 무엇에 베팅해야 할지 항상 알고 있었습니다. 한 시간 동안 플레이 한 후 이미 판돈이 터무니없이 높아졌을 때 경비원의 모습을 통해 떠나기가 어려울 것이라는 것을 깨달았습니다. 하지만 나는 전혀 겁이 나지 않았다. 나는 천천히 상금을 현금화했습니다. 10분 정도 기다렸다가 출구로 나갔습니다. 그 순간 경비원은 나에게 시간이 없었습니다. 그들은 금전 등록기에서 단락된 전기 배선을 끄기 위해 협력하고 있었습니다.
1996년 4월 12일
마침내 그들은 내 사직서에 서명했습니다. 이제 나는 이 멍청한 실험실을 찾기 위해 매일 도시 반대편으로 갈 필요가 없습니다.
1997년 4월 27일
일주일 간의 몬테카를로 여행을 마치고 고층 아파트를 구입했습니다. 물론, 나는 값싼 모스크바 도박장을 돌아 다니지 않기 위해 생활을 위해 조금 남겨 두었습니다. 하느님께 감사하게도 우리에게는 자유 국가가 있습니다. 그리고 아직 아무도 당신이 얼마나 많은 돈으로 살고 있는지 묻지 않습니다.
1998년 9월 8일
불이행으로 고통받는 사람들을 이해하지 못합니다. 루블을 외화로 바꿀 시간이 없다면 얼마나 바보가 되겠습니까!
2000년 3월 18일
그들은 그것을 넣어 ... 이제 어떻게 세탁하면 되나요? 하인들이 조각 하나도 자르지 않도록 감시해야 합니다!
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2008년 11월 6일
그리고 왜 여름에 Gazprom 주식을 300 루블에 마진으로 샀습니까?! 그래, 그 빌어먹을 교수는 어디로 갔는가?!
2008년 12월 12일
은행은 대출 상환을 요구합니다. 그들은 법원과 집행관을 위협합니다. 그런데 교수님이 없어요! 그는 이 실험을 시작했고 나를 내버려 두었습니다! 탈출했습니다! 그는 죽었어, 그는 감염자야!!! 그리고 나는 그 사람에 대한 희망이 너무 컸습니다 ...
2009년 1월 12일
오늘은 주어진 10분을 기다리지 않으려고 내가 하고 싶은 일을 하겠다. 나는 아직도 다른 사람들과 똑같아지지 않았으면 좋겠다는 희망을 갖고 있습니다. 내 불운이 여전히 나와 함께 있다는 것.
접시가 깨지고, 옷이 찢어지고, 타이어가 터지도록 놔두세요! 나는 그것을 기대하고 있을 것이다. 목표가 방금 벗어난 것으로 밝혀지면. "+"와 "-" 사이의 간격이 변경되었습니다. 그렇다면 나는 내 재산을 찾을 것입니다. 아무리 많은 시간과 노력이 필요하더라도.
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마침내 포르쉐는 주차장을 떠났다. 내내 근처에 거의 주목을 받고 서 있던 경비원이 활기를 띠고 카트를 슈퍼마켓 유리문으로 몰고 갔다. 그리고 그는 판매자, 계산원, 고객 및 상점의 백만 번째 방문자로 십만 루블을 얻은 노파로 구성된 조용한 장면을 적시에 포착했습니다.
